Энтропия пара

Поэтому, если рассматриваемый нами тепловой процесс является процессом естественным, т. е. идет сам собой без затраты на него внешней работы, то температура источника тепла согласно принципу Клаузиуса должна быть больше температуры 72 приемника тепла. Таким образом, если температура холодильника постоянна, количество неиспользованного, т. е. потерянного для механической работы тепла равно произведению из абсолютной температуры холодильника на приращение энтропии. Следовательно, величина, зависящая от условий подвода тепла, определяет при заданной температуре ту часть подведенной теплоты, которую нельзя превратить в механическую работу. Так как энтропия пара зависит от прихода или расхода тепла и от абсолютной температуры, то, вычислив на основании изложенного, полную теплоту или пара для двух любых состояний пара, мы можем для любого изменения состояния пара вычислить соответствующее этому изменению значение изменения энтропии. Так как процессы изменений как теплосодержания, так и температур идут непрерывно, при вычислении энтропии придется брать сумму бесконечно большого числа бесконечно малых слагаемых вида, а, следовательно, можно заменить сумму значением интеграла. Легко видеть, что в конечном счете значения энтропии будут функциями только температуры, а так как температура насыщенного пара зависит, как на это указывалось выше, только от давления, то для насыщенного пара (при данном удельном паросодержании энтропия будет функцией только давления. Поэтому значения энтропии могут быть или вычислены, определяющим энтропию в функции температуры или для сухого насыщенного пара определены по таблицам Шюле в зависимости от давления.

Releated Post

Добавить комментарий

Ваш e-mail не будет опубликован. Обязательные поля помечены *

Этот сайт использует Akismet для борьбы со спамом. Узнайте как обрабатываются ваши данные комментариев.